12 de fevereiro de 2014
Um método para superar o limite de difração óptica é apresentado. O método inclui um processo de duas etapas: fase de recuperação óptica usando algoritmo iterativo Gerchberg-Saxton, e deslocamento do sistema de imagem seguido pela repetição da primeira etapa. A sinteticamente aumento abertura da lente é gerado ao longo da direção do movimento, produzindo resolução de imagem superior.
O objetivo geral deste procedimento é aumentar sinteticamente a abertura da lente de uma plataforma de imagem de varredura. Isso é feito capturando primeiro três imagens de baixa resolução e desfocadas de forma diferente de um alvo enquanto se move ao longo do eixo óptico do sistema. O segundo passo é deslocar todo o sistema de imagem perpendicularmente e, em seguida, tirar três imagens desfocadas do alvo.
Em seguida, desloque o sistema de imagem para o outro lado do eixo óptico e capture mais três imagens desfocadas do alvo. A etapa final é recuperar numericamente as fases ópticas para determinar os campos ópticos e, em seguida, combiná-los adequadamente para obter uma imagem super-resolvida. Em última análise, uma abertura de lente sinteticamente aumentada é gerada ao longo da direção do movimento, produzindo maior resolução de imagem.
A principal vantagem da técnica proposta sobre outras abordagens de super-resolução de multiplexação de tempo é que nossa técnica é passiva e, portanto, não requer projeção de padrões de codificação que posteriormente não são utilizados para obter a imagem super-resolvida. No entanto, parte do vídeo é filmado com a luz acesa Para visualizar melhor o protocolo, comece a configurar com o alinhamento aproximado da lente expansora do feixe de laser e da câmera no mesmo eixo óptico. Monte a lente e a câmera em um estágio de translação para permitir movimentos sutis perpendiculares ao eixo óptico.
Além disso, monte a câmera em um estágio de translação para pequenos movimentos paralelos ao eixo óptico. Ligue o laser e use uma íris de abertura para garantir que a luz passe pelo centro da lente. Em seguida, ligue a câmera e use o estágio Z linear para verificar o alinhamento do feixe de laser.
Quando está alinhada, desfocando, a câmera só fará com que o ponto mude de tamanho, mas não causará deslocamento lateral do ponto. Após a conclusão do alinhamento, insira um alvo de teste da Força Aérea dos EUA na frente do expansor de feixe. Coloque o alvo de forma que a luz que passa por ele passe pelo centro da lente.
Use o estágio Z linear para focar o alvo. Esta posição xz inicial da câmera servirá como ponto de ancoragem. Assim que o foco for alcançado, insira a abertura quadrada de 0,1 polegada e capture a primeira imagem do alvo.
Agora ajuste o estágio Z linear. Use-o para afastar a câmera do alvo 0,2 polegadas. Capture uma segunda imagem do alvo, mova a câmera mais 0,2 polegadas de distância.
Pegue uma terceira imagem. Essas três imagens serão chamadas de série B. Retorne a câmera à sua posição de âncora original antes de continuar.
Depois de retornar à posição de ancoragem, comece a usar o deslocamento linear do estágio X. Todo o sistema de imagem lateralmente a uma distância positiva de 0,1 polegadas. O sistema de imagem agora está fora do centro do feixe de laser.
Capture uma imagem do alvo a partir desta posição. Ajuste o estágio Z para afastar a câmera do alvo 0,2 polegadas. Capture uma imagem e mova-a para trás mais 0,2 polegadas.
Tire uma terceira imagem do alvo. Essas três imagens serão chamadas de série A. Retorne a câmera para a posição de ancoragem.
Começando na posição de ancoragem, desloque o negativo da câmera 0.1 polegadas. Capture mais três imagens nas mesmas posições Z que as outras séries. Essas imagens serão da série C.
Como a câmera captura apenas a intensidade do campo, as informações da fase óptica são perdidas. Para recuperá-lo e encontrar o campo óptico, faça uso do método numérico de três planos. Uma vez encontrado o campo óptico de cada série de imagens, use a integral de espaço livre fenal para retropropagar o campo óptico da série B para a lente que joga para a série A.
Certifique-se de que o campo seja deslocado para refletir sua posição em relação ao eixo óptico. O espaço livre propaga seu campo óptico para o plano da lente. Repita as mesmas etapas para a série C abaixo do eixo óptico.
Some os três campos para combiná-los e aumente sinteticamente o tamanho da abertura. Finalmente, o espaço livre propaga o campo resultante para o plano da imagem. O alvo usado no experimento foi o alvo de teste negativo da USAF de 1951 mostrado aqui em uma imagem de alta resolução.
Compare isso com a imagem de baixa resolução tirada na posição de âncora no eixo óptico. Nenhuma das barras de resolução é visível na imagem super-resolvida. As barras verticais são visíveis até o terceiro elemento à direita.
Como a abertura foi aumentada apenas na direção horizontal X, não há melhora na resolução das barras horizontais. Depois de assistir a este vídeo, você deve ter uma boa compreensão de como um sistema de super resolução passiva que aumenta sinteticamente a abertura da lente usando o movimento da plataforma de imagem e computação numérica. Embora a demonstração que você viu tenha sido em uma bancada óptica, o conceito proposto é viável para sistemas reais de imagens aéreas.
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Este artigo apresenta um método para superar o limite de difração óptica por meio de um processo em duas etapas que envolve recuperação de fase óptica e deslocamento do sistema de imagem. A técnica permite um aumento sintético da abertura da lente, resultando em resolução de imagem aprimorada.
Essa técnica aborda o desafio de alcançar imagens de alta resolução em ambientes dinâmicos, onde sistemas ópticos tradicionais são limitados pela difração e pelo movimento da plataforma. Ao aumentar sinteticamente a abertura efetiva da lente por meio da recuperação passiva de fase óptica e deslocamentos controlados da plataforma, o método melhora a confiança preditiva na detecção e caracterização de alvos. Ele apoia fluxos de trabalho de descoberta precoce ao permitir a coleta confiável de dados de imagem a partir de plataformas em movimento, reduzindo a ambiguidade mecanicista em aplicações de vigilância e reconhecimento.
O método se insere no continuum de descoberta ao aprimorar a prontidão para imageamento durante a fase inicial de testes de hipóteses e apoiar a geração escalável de dados para as etapas de identificação de compostos líderes.